標籤:

張量運用-矢量分析

張量運用-矢量分析

來自專欄電動力學導論4 人贊了文章

在電動力學導論中,第一章的標題就是矢量分析,所以可知這對我們學習後面知識的重要性。

因此作為開端我將對我最近總結了一些知識進行闡述。

對學習過一般的數學知識而言,基本上對矢量這個定義有一定的概念,因此我也就沒有怎麼總結這方面的內容,反而是側重總結一些對後面課程學習具有重大幫助的知識點:

  • 梯度
  • 散度
  • 旋度

這三方面在計算過程中的總結,顯然這三個概念對數學公式的推導要有一定的認知,但是往往在這裡可能有一些人感覺比較複雜,因此我將從這一點出發,推薦一種簡單的方法並給予一定的解釋,從而使初學者(以及我自己)能夠快速的理解。

Tensor Calculation

為了介紹這個方法,我將引入一些新的知識點。

  • Einstein 求和約定

凡在某一項內,重複一次且僅重複一次的指標,表示對該指標在它的取值範圍內求和,並稱這樣的指標為啞指標。如:

a_{i}x_{i}left( i=1,2,...,n 
ight)Rightarrow \a_{1}x_{1}+a_{2}x_{2}+...a_{n}x_{n}=sum_{i=1}^{n}{a_{i}x_{i}}

注意:

  1. 求和約定僅對字母指標有效
  2. 重複不止一次的指標,求和約定失效
  3. 同一項內二對啞指標應使用不同指標
  4. 啞標可以換用不同的字母指標

順便引入一些求導記號的縮寫約定:

frac{partial}{partial x_{i}}=partial_{i} ,frac{partial u}{partial x_{i}}=u_{,i}

  • 克羅內克( Kronecker-delta )符號

定義:

egin{equation} delta_{ij}=left{ egin{aligned} 1 & quad 	ext{when};i=j \ 0 & quad 	ext{when}; i 
e j \ end{aligned} 
ight. end{equation}

性質:

egin{eqnarray*} && delta_{ij}delta_{ij}=delta_{ii}=delta_{11}+delta_{22}+delta_{33}=3 \&&A_{ij}delta_{jk}=A_{ik} \&& delta_{ij}delta_{jk}=delta_{ik} \&& frac{partial x_{i}}{partial x_{j}}=x_{i,j}=delta_{ij} end{eqnarray*}

  • 矢量的點乘和叉乘:

vec{a}cdotvec{b}=a_{i}e_{i}cdot b_{j}e_{j}= a_{i}b_{j}delta_{ij}=a_{i}b_{i}

vec{a}	imesvec{b}=varepsilon_{ijk}a_{j}b_{k}pmb e_{i} (這個公式可參考下式旋度的推導)

  • 六個積規則的張量證明

對梯度有兩個:


abla(fg)=f
abla(g)+g
abla(f) \ 
abla(mathbf{A cdot B})=mathbf{A} 	imes(
abla	imes mathbf{B})+mathbf{B} 	imes(
abla	imes mathbf{A})+(mathbf{A} cdot
abla )mathbf{B}+(mathbf{B} cdot
abla )mathbf{A}

對散度有兩個:


abla cdot (f mathbf A)=f(
abla cdot mathbf A)+mathbf A cdot (
abla f) \
abla cdot (mathbf B 	imes mathbf A)=mathbf A cdot (
abla 	imes mathbf B)-mathbf B cdot (
abla 	imesmathbf A)

對旋度有兩個:


abla 	imes (f mathbf A)=f(
abla 	imes mathbf A)-mathbf A 	imes (
abla f) \ 
abla 	imes (mathbf A 	imes mathbf B)=(mathbf B cdot 
abla)mathbf A-(mathbf A cdot 
abla)mathbf B+mathbf A ( 
ablacdotmathbf B) -mathbf B ( 
ablacdotmathbf A)

(一般我們都將黑體加粗字母認為是矢量,而非黑體加粗字母為標量)

現在我們利用張量計算由簡單到複雜推導上述公式。

  • 哈密頓運算元(梯度運算元)


abla = frac{partial}{partial x_{i}}pmb{e_{i}}=pmb{e_{i}}partial x_{i}

Hamilton運算元具有張量的屬性,相當於一階張量。

  • 梯度

標量場:
abla f=pmb{e_{i}}partial x_{i}f=pmb{e_{i}}f_{,i}

矢量場: 
abla u=pmb{e_{i}}partial x_{i}u_{j}pmb{e_{j}}=u_{j,i}pmb{e_{i}}pmb{e_{j}}

  • 散度

矢量場: 
abla cdot mathbf u=pmb{e_{i}}partial x_{i}cdot u_{j}pmb{e_{j}}=u_{j,i}delta_{ij}

  • 旋度

矢量場: 
abla 	imesmathbf u=left|egin{array}{cccc} pmb{e_{1}} & pmb{e_{2}} & pmb{e_{3}} \ partial _{1} & partial _{2} &partial _{3}\ u_{1} & u_{2} & u_{3} end{array}
ight|=varepsilon_{ijk}u_{k,j}pmb{e_{i}}

其中 varepsilon_{ijk} 高等代數裡面定義行列式中那個(-1)的指數項,現在對這個定義進行介紹:

三元排列ijk中,2與3形成的數對23,小的數在前,大的數在後,此時稱這一對數構成一個順序,反之為逆序。一個n元排列中逆序的總數稱為逆序數(任意兩數若相同,則不能稱為逆序),逆序數為奇數的排列為奇排列,逆序數為偶數的排列稱為偶排列。

所以可定義: varepsilon_{ijk}egin{equation} =left{ egin{aligned} 1 & quad 偶排列 \ -1 & quad 奇排列 \0&quad 非奇偶排列 end{aligned} 
ight. end{equation}

以及還可得出: varepsilon_{kij}varepsilon_{klm}=(delta_{il}delta_{jm}-delta_{im}delta_{jl})

varepsilon_{ijk} 是萊維-齊維塔(Levi-Civita)符號。

根據此定義我們可以展開上述的三階行列式,便可以得出我們的結論。

(上式六個積規則的張量證明將在下一次給出。)


推薦閱讀:

電磁學要義(1)
積分運算-矢量分析

TAG:電動力學 |