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「拋物線」斜拋運動的射程極值

「拋物線」斜拋運動的射程極值

一.一物體向右上方斜拋,起拋點與落地點高度相同.不考慮空氣阻力等因素,當拋射角為多少時,物體的射程(即物體從起拋到落地所經過的水平路程)最大,最大值為多少?

1.設

將該物體看作一點 P ,設點 P 的起拋點為點 A (0,0) ,落地點為點 B ,初速度大小為 v_0 ,拋射角為alpha ,重力加速度為 g

2.分析速度與路程,求參數方程

P 飛行時,受二個速度向量作用,一為初速度向量 vec{v_0} ,二為由重力所致的速度向量 vec{v_1}

vec{v_0} 正交分解

得點 P 水平速度為 v_0cosalpha ,豎直速度為 -gt+v_0sinalpha

同理,得點 P 水平位移 x=v_0cosalpha t ,豎直位移 y=-frac{g}{2}t^2+v_0sinalpha t

得點 P 軌跡的參數方程 egin{cases}x=v_0cosalpha t\[1ex]y=-frac{g}{2}t^2+v_0sinalpha tend{cases}

3.求射程,即線段 AB

方法1 轉化參數方程為 y 關於 x 的函數表達式

ecause x=v_0cosalpha t

	herefore t=frac{x}{v_0cosalpha}

egin{align}	herefore y&=-frac{g}{2}(frac{x}{v_0cosalpha})^2+v_0sinalphafrac{x}{v_0cosalpha}\[1ex]&=-frac{g}{2v_0^2cos^2alpha}x^2+frac{sinalpha}{cosalpha}xend{align}

y=0 時, -frac{g}{2v_0^2cos^2alpha}x^2+frac{sinalpha}{cosalpha}x=0

x_1=frac{2v_0^2sinalphacosalpha}{g},x_2=0(舍)

	herefore AB=frac{2v_0^2sinalphacosalpha}{g}

方法2 直接通過參數方程

y=0 時, -frac{g}{2}t^2+v_0sinalpha t=0

t_1=frac{2v_0sinalpha}{g},t_2=0(舍)

t=frac{2sinalpha v_0}{g} 時, x=frac{2v_0^2sinalphacosalpha}{g}

	herefore AB=frac{2v_0^2sinalphacosalpha}{g}

4.求射程最大值,即 AB_{max}

方法1 二次函數法

ecause sin^2alpha+cos^2alpha=1

	herefore cos^2alpha=1-sin^2alpha

egin{align}	herefore AB&=frac{2v_0^2}{g}sqrt{sin^2alphacos^2alpha}\[1ex]&=frac{2v_0^2}{g}sqrt{sin^2alpha (1-sin^2alpha)}end{align}

sin^2alpha=frac{1}{2} ,即 alpha=45° 時,sin^2alpha (1-sin^2alpha)_{max}=frac{1}{4}

	herefore AB_{max}=frac{v_0^2}{g}

方法2 均值不等式法

ecause 2sqrt{sin^2alphacos^2alpha}leqsin^2alpha+cos^2alpha

	herefore 2sqrt{sin^2alphacos^2alpha}leq1

	hereforesin^2alpha=cos^2alpha ,即 alpha=45° 時, 2sqrt{sin^2alphacos^2alpha}_{max}=1

ecause AB=frac{2v_0^2sqrt{sin^2alphacos^2alpha}}{g}

	herefore AB_{max}=frac{v_0^2}{g}

方法3 二倍角公式法

ecause sin2alpha=2sinalphacosalpha

	herefore AB=frac{v_0sin2alpha}{g}

alpha=45° 時, sin2alpha_{max}=1

	herefore AB_{max}=frac{v_0^2}{g}

綜上所述,當拋射角為 45° 時,物體射程最大,最大值為 frac{v_0^2}{g}


二.一物體向右上方斜拋,起拋點與落地點高度不一定相同.不考慮空氣阻力等因素,當拋射角為多少時,物體射程最大,最大值為多少?

將該物體看作一點 P ,設點 P 的起拋點為點 A (0,0) ,落地點為點 By_B=h (即落地點高度為 h ),初速度大小為 v_0 ,拋射角為alpha ,重力加速度為 g

egin{cases}x=v_0cosalpha t\[1ex]y=-frac{g}{2}t^2+v_0sinalpha tend{cases}

y=h 時, -frac{g}{2}t^2+v_0sinalpha t=h

frac{g}{2}t^2-v_0sinalpha t+h=0

t_1=frac{v_0sinalpha+sqrt{v_0^2sin^2alpha-2gh}}{g},t_2=frac{v_0sinalpha-sqrt{v_0^2sin^2alpha-2gh}}{g}(舍)

t=frac{v_0sinalpha+sqrt{v_0^2sin^2alpha-2gh}}{g} 時,

egin{align}x&=frac{v_0^2sinalphacosalpha+v_0cosalphasqrt{v_0^2sin^2alpha-2gh}}{g}\[1ex]&=frac{v_0^2sinalphacosalpha+v_0^2sinalphacosalphasqrt{1-frac{2gh}{v_0sin^2alpha}}}{g}\[1ex]&=frac{v_0^2sinalphacosalpha(1+sqrt{1-frac{2gh}{v_0^2sin^2alpha}})}{g}end{align}

egin{align}	herefore AB&=frac{v_0^2sinalphacosalpha(1+sqrt{1-frac{2gh}{v_0^2sin^2alpha}})}{g}\[1ex]&=frac{v_0^2}{g}sqrt{sin^2alpha cos^2alpha(1+sqrt{1-frac{2gh}{v_0^2sin^2alpha}})^2}end{align}

a=sin^2alpha,b=frac{v_0^2}{g},c=frac{2gh}{v_0^2}

	herefore AB=bsqrt{a(1-a)(1+sqrt{1-frac{c}{a}})^2}

d=sqrt{1-frac{c}{a}}

	herefore a=frac{c}{1-d^2}

egin{align}	herefore AB&=bsqrt{frac{c}{1-d^2}(1-frac{c}{1-d^2})(1+d)^2}\[1ex]&=bsqrt{c}sqrt{(frac{1}{(1+d)(1-d)}-frac{c}{(1+d)^2(1-d)^2})(1+d)^2}\[1ex]&=bsqrt{c}sqrt{-frac{c}{(1-d)^2}+frac{1+d}{1-d}}\[1ex]&=bsqrt{c}sqrt{-frac{c}{(1-d)^2}+frac{2}{1-d}-1}\[1ex]&=bsqrt{c}sqrt{-c(frac{1}{1-d}-frac{1}{c})^2+frac{1}{c}-1}end{align}

	hereforefrac{1}{1-d}=frac{1}{c} 時,

egin{align}AB_{max}&=bsqrt{c}sqrt{frac{1}{c}-1}\[1ex]&=bsqrt{1-c}\[1ex]&=frac{v_0^2}{g}sqrt{1-frac{2gh}{v_0^2}}end{align}

egin{align}frac{1}{1-d}&=frac{1}{c}\[1ex]1-sqrt{1-frac{c}{a}}&=c\[1ex]a&=-frac{1}{-c+2}\[1ex]sin^2alpha&=frac{1}{-frac{2gh}{v_0^2}+2}\[1ex]sinalpha&=sqrt{frac{v_0^2}{-2gh+2v_0^2}}\[1ex]alpha&=arcsinsqrt{frac{v_0^2}{-2gh+2v_0^2}}end{align}

	hereforealpha=arcsinsqrt{frac{v_0^2}{-2gh+2v_0^2}} 時, AB_{max}=frac{v_0^2}{g}sqrt{1-frac{2gh}{v_0^2}}

綜上所述,當拋射角為 arcsinsqrt{frac{v_0^2}{-2gh+2v_0^2}} 時,物體射程最大,最大值為 frac{v_0^2}{g}sqrt{1-frac{2gh}{v_0^2}}

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