多復變第一課-Poincare定理

多復變是20世紀初興起的一門學科,看似是把單復變的推廣,但與單復變有著很大的區別,如單復變中熟知的Riemann映射定理(不是整個複平面的單連通區域將全純同胚於開圓盤),在多復變中將不在成立,本節我們將給出一個例子(Poincare定理)以及它的證明.

mathbb{C}^n=left{ (z_1,cdotcdotcdot,z_n):z_kin mathbb{C},k=1,cdotcdotcdot,n 
ight} 給定 a=(a_1,cdotcdotcdot,a_n)in mathbb{C}^n r=(r_1,cdotcdotcdot,r_n)in R_+^n ,以 a 為中心 r 為半徑的(開)多圓柱定義為: Delta(a,r)=left{ (z_1,cdotcdotcdot,z_n)in mathbb{C}^n:left| z_k-a_k
ight|<r_k,k=1,cdotcdotcdot,n
ight}

a 為圓心,,R>0 為半徑的開球定義為: B(a,R)=left{ (z_1,cdotcdotcdot,z_n)in mathbb{C}^n:sum_{k=1}^nleft| z_k-a_k
ight|^2<R^2
ight}

特別地,當 a=(0,cdotcdotcdot,0)in mathbb{C}^n , r=(1,cdotcdotcdot,1) ,稱 Delta(a,r) 為單位多圓柱,記為 Delta^n

R=1 ,稱 B(a,R) 為單位球,記為 B^n .

這裡值得注意的是指定了開球之後我們就給 mathbb{C}^n 賦予了一個拓撲結構,所謂開集是任意多個開球的並,這個拓撲和用Hermitian內積產生的拓撲是一樣的. mathbb{C}^n 中的區域是指連通開集.

以下設 Omegamathbb{C}^n 的區域,

全純函數 Omega 上的全純函數 f:Omega
ightarrowmathbb{C} 是指 forall ainOmegaa=(a_1,cdots,a_n) , exists a 的開鄰域 UsubsetOmega s.t.在 Uf 等於某復係數多元冪級數 (類比單復變中的全純函數)sum_{k_1=0}^inftysum_{k_2=0}^inftycdotcdotcdotsum_{k_n=0}^infty c_{k_1 k_2cdotcdotcdot k_n}(z_1-a_1)^{k_1}(z_2-a_2)^{k_2}cdots (z_n-a_n)^{k_n}

為簡便計,引入多重指標 k=(k_1,cdots,k_n)inmathbb{N}^n ,  z=(z_1,cdotcdotcdot,z_n)in mathbb{C}^n ,

上面的多元冪級數記作 sum_{kinmathbb{N}^n}c_k(z-a)^k ,但這裡很明顯有一個關於冪級數收斂性的問題, 下面的Abel引理解決了這一問題:

Abel引理 1)若冪級數 sum_{kinmathbb{N}^n}c_kz^ka=(a_1,cdots,a_n) 處收斂,且 a_j
e0,j=1,cdots,n ,設 0leq r_j<left| a_j 
ight|,那麼它在閉多圓柱arDelta(0,r)=left{ (z_1,cdotcdotcdot,z_n)in mathbb{C}^n:left| z_j
ight|leq r_j,j=1,cdotcdotcdot,n
ight} 上絕對且一致收斂

2)設 z_j=x_j+iy_j,x_j,u_jinmathbb{R} ,那麼給定多重指標 etainmathbb{N}^{2n} ,多元冪級數的偏導數 sum_{kinmathbb{N}^n}c_kfrac{partial^eta}{(partial xpartial y)^eta}z^karDelta(0,r) 上絕對且一致收斂

3)設 Omega 為1)中的冪級數的收斂域,此冪級數在 Omega 的任意緊緻子集 K 上絕對且一致收斂

證明:我們只證明1),其餘兩條與1)類似,讀者可自證 冪級數 sum_{kinmathbb{N}^n}c_ka^k 收斂的必要條件是所有項的模的上確界存在(Cauchy收斂準則),從而設此上確界為 M ,有 left| c_k 
ight|leqfrac{M}{left| a_1 
ight|^{k_1}cdotsleft| a_n 
ight|^{k_n}} , 當 left| z_j
ight|leq r_j ,有 left| c_k z 
ight|leqfrac{Mleft| z_1 
ight|^{k_1}cdotsleft| z_n 
ight|^{k_n}}{left| a_1 
ight|^{k_1}cdotsleft| a_n 
ight|^{k_n}}leqfrac{Mleft| r_1 
ight|^{k_1}cdotsleft| r_n 
ight|^{k_n}}{left| a_1 
ight|^{k_1}cdotsleft| a_n 
ight|^{k_n}} 從而 left| sum c_k z 
ight|leqsumleft| c_k z 
ight|leqsumfrac{Mleft| r_1 
ight|^{k_1}cdotsleft| r_n 
ight|^{k_n}}{left| a_1 
ight|^{k_1}cdotsleft| a_n 
ight|^{k_n}} ,最後一個和式是與 z 無關的常數,由數學分析中的M-判別法1)得證

註:回到全純函數的定義中,假定它在 a 點鄰域內的冪級數展開式有一點是收斂的,那麼可以適當縮小鄰域使得該冪級數在縮小後的鄰域中收斂.

以後把 Omega 上的全部全純函數集記為 A(Omega)

類似於單復變,引入運算元 frac{partial}{partial z_j}=frac{1}{2}(frac{partial}{partial x_j}-ifrac{partial}{partial y_j});frac{partial}{ partial ar z_j}=frac{1}{2}(frac{partial}{partial x_j}+ifrac{partial}{partial y_j})

由全純函數的冪級數展開知 frac{partial ar f(z)}{partial z_j}=0j=1,cdots,n ;由Abel引理2)可知,區域上的全純函數對於 z_j 是任意階可導的,並且導數也是原區域上的全純函數.

藉助Abel引理2)可知,若全純函數 f:Omega
ightarrowmathbb{C}a 的開鄰域 U 中有冪級數展開 sum_{kinmathbb{N}^n}c_k(z-a)^k ,則 f 任意階可導,且有 c_k=frac{1}{k!}frac{partial^k f(a)}{(partial z)^k}=frac{(D^kf)(a)}{k!} 那麼就有Taylor展開式 sum_{kinmathbb{N}^n}frac{(D^kf)(a)}{k!}(z-a)^k 註:由於 k 是多重指標, k=(k_1,cdots,k_n),frac{partial^k f(a)}{(partial z)^k}frac{partial^{k_1+cdots+k_n} f(z)}{partial z_1^{k_1}cdotspartial z_n^{k_n}} 在點 a 處的值

全純映照Omega_1mathbb{C}^n 的開區域, f_1,cdots,f_min A(Omega_1) ,定義函數 F:Omega_1
ightarrowmathbb{C}^m , F=(f_1,cdots,f_m) ,稱之為全純映照,特別地,若 ImFsubsetmathbb{C}^m 中的某個開區域 Omega_2 , 可以記 F:Omega_1
ightarrowOmega_2 ,如果 F 是單滿射(雙射),則稱 FOmega_1,Omega_2 的全純同胚

註:不加證明地闡述如下事實, F 是全純同胚的必要條件是 m=n ;另外 F 是雙射並不顯然導出它的反函數 F^{-1} 是全純映照(實解析函數中的 y=x^3 ),但可以證明它是全純映照

介紹完了基本概念後,本文將逐步給出下面的Poincare定理的證明:

Poincare定理 雖然 Delta^n,B^n 拓撲同胚,但是不存在它們之間的全純同胚(當 ngeq2 )

證明思路如下:Cauchy積分公式 
ightarrow Cauchy不等式 
ightarrow Montel定理

Montel定理,極大模定理 
ightarrow Poincare定理

Cauchy積分公式 fin A(Omega) ,如果 arDelta(a,r)subsetOmega ,則 1) forall zin Delta(a,r)f(z)=frac{1}{{(2pi i)}^n}int_{left| xi_1-a_1 
ight|=r_1}cdotsint_{left| xi_n-a_n 
ight|=r_n}frac{f(xi_1,cdots,xi_n)}{(xi_1-z_1)cdots(xi_n-z_n)}dxi_1cdots d xi_n

2)當 Omega=Delta(0,r) , f(z) 有固定的Taylor展開 sum_{kinmathbb{N}^n}frac{D^k f(0)}{k!}z^kforall zin Delta(0,r)

證明:1)不斷對一個固定變數利用單復變的Cauchy公式:

frac{1}{{(2pi i)}^n}int_{left| xi_1-a_1 
ight|=r_1}cdotsint_{left| xi_n-a_n 
ight|=r_n}frac{f(xi_1,cdots,xi_n)}{(xi_1-z_1)cdots(xi_n-z_n)}dxi_1cdots d xi_n

=frac{1}{{(2pi i)}^{(n-1)}}int_{left| xi_2-a_2 
ight|=r_2}cdotsint_{left| xi_n-a_n 
ight|=r_n}frac{f(z_1,xi_2,cdots,xi_n)}{(xi_2-z_2)cdots(xi_n-z_n)}dxi_2cdots d xi_n

=dots=f(z)

2)取 Delta(0,r) 的緊緻子集 arDelta(0,
ho),
ho_j<r_j,j=1,cdots,n ,

arDelta(0,
ho) 的緊子集 arDelta(0,(1-varepsilon)
ho) , 0<varepsilon<1 ,

在這個緊子集上,(1)中的分式可展成絕對且一致收斂的冪級數如下:

frac{1}{(xi_1-z_1)cdots(xi_n-z_n)}=sum_{k_1,cdots,k_n}^{+infty}frac{z_1^{k_1}cdots z_n^{k_n}}{xi_1^{k_1+1}cdots xi_n^{k_n+1}} 代入1)中由 
ho 的任意性得證

Cauchy不等式 fin A(Omega)arDelta(a,r)subsetOmega ,則 left| f^{(k)}(a) 
ight|leq Mfrac{k!}{r^k} , forall kinmathbb{N}^n

其中 M=supleft{left| f(xi) 
ight|:left| xi_1-a_1 
ight|=r_1,cdots,left| xi_n-a_n 
ight|=r_n
ight}

證明:由Cauchy積分公式中,有 left| f^{(k)}(a) 
ight|

leqfrac{k!}{(2pi)^n}int_{left| xi_1-a_1 
ight|=r_1}cdotsint_{left| xi_n-a_n 
ight|=r_n}frac{left|f(xi_1,cdots,xi_n)
ight|}{left|xi_1-z_1
ight|cdotsleft|xi_n-z_n
ight|}left|dxi_1
ight|cdots left|d xi_n
ight|

leq frac{k!}{(2pi)^n}frac{M}{{r_1}^{k_1+1}cdots{r_n}^{k_n+1}}{(2pi)}^nr_1cdots r_n=Mfrac{k!}{r^k} ,證畢

Montel定理 函數列 left{f_n
ight}_{n=1}^infty ,其中 f_nin A(Omega) ,在 Omega 的任意緊子集上一致有界,那麼存在一個子列 left{f_{n_v}
ight}_{v=1}^inftyOmega 的任意緊子集上一致收斂

證明: forall ain Omega ,取(非空)緊集 arDelta(a,r)subsetOmega ,由Cauchy不等式知 sup_{arDelta(a,r)}left| frac{partial f_n}{partial z_j} 
ight|leq frac{1}{r_j}sup_{arDelta(a,r)}left| f_n 
ight| ,從而 left|frac{partial f_n}{partial z_j} 
ight|arDelta(a,r) 上一致有界,

從而, left|frac{partial f_n}{partial x_j} 
ight|,left|frac{partial f_n}{partial y_j} 
ight|arDelta(a,r) 上一致有界,分別對 f_n 的實部和虛部用中值定理,

知它是等度連續的,由數學分析中的Arzela-Ascoli定理, left{f_n
ight}_{n=1}^infty 中有一致收斂子列

用可列個緊集窮竭區域 Omega ,不斷對 left{f_n
ight}_{n=1}^infty 取子列(第一次取出 left{f_{n_{i_1}}
ight},第二次從這個子列裡面再抽出子列 left{f_{n_{i_2}}
ight}cdots 從第 l 個子列中選出第 l 個函數,得到一個子列,它對於每個緊集都一致收斂,從而證畢)

註:可證這個定理中的局部一致有界是存在一致收斂子列的充要條件

引理 若 Omega_1mathbb{C}^n 的開區域, F:Omega_1
ightarrowmathbb{C}^mF=(f_1,cdots,f_m),f_jin A(Omega_1)

left| F(z) 
ight|^2=sum_{j=1}^mleft| f_j(z) 
ight|^2 為常數,則 ImFmathbb{C}^m 中的一個點

證明: 0=frac{partial^2}{partial z_tpartial ar z_t}sum_{j=1}^mleft| f_j(z) 
ight|^2=sum_{j=1}^mleft|frac{partial f_j(z)}{partial z_t} 
ight|^2 , t=1,cdots,n .

從而 left|frac{partial f_j(z)}{partial z_t} 
ight|=0 , forall k,t 從而 f_j 為常值 證畢

註:這裡用到 frac{partial f_j(z)}{partial ar z_t}=0=frac{partial ar f_j(z)}{partial z_t} ,以及 overline{(frac{partial f_j(z)}{partial z_t})}=frac{partial ar f_j(z)}{partial ar z_t}

極大模原理 1)設 fin A(Omega) , f 不恆為常數,則 left| f 
ight| 不在 Omega 中的點取最大值

2)設 F:Omega
ightarrowmathbb{C}^m 是不為常數的全純映照,則 left| F 
ight| 不在 Omega 中的點取最大值

證明:1)這是開映射定理的自然推論,即 f(Omega)mathbb{C} 的開集

對於某個開圓柱 Delta(a,r)inOmega , (z_1,cdots,z_n)inDelta(a,r) ,固定 n-1 個分量不動,只讓一個分量發生變化,那麼這一個分量變化出來的像是開集(單復變中的開映射定理),再作並(不斷改變剩下的 n-1 個分量得到的開集)也是開集,從而 f(Delta(a,r)) 的確是開集

藉助開映射定理1)為顯然

2)反設 exists ainOmega,forall zinOmega,left| F(a) 
ight|geqleft| F(z) 
ight| ,定義 g(z)=sum_{j=1}^mf_j(z)overline{f_j(a)}

gin A(Omega) ,由Cauchy不等式 left| g(z) 
ight|^2leqsum_{j=1}^mleft| f_m(z) 
ight|^2sum_{j=1}^mleft| f_m(a) 
ight|^2leqleft| F(a) 
ight|^4

left| g 
ight|leqleft| F(a) 
ight|^2=left| g(a) 
ight| ,由1)知 g 為常數, left| g 
ight|^2=left| F(a) 
ight|^4

由此知 left| F 
ight|=sqrt{sum_{j=1}^mleft|f_j(z) 
ight|^2} 為常數,由引理知矛盾

現在,我們將使用Montel定理與極大模原理來證明Poincare定理:

Poincare定理的證明:假設存在雙全純映照( zinDelta^{n-1},winDelta , ngeq2 )

F(z,w)=(f_1(z,w),cdots,f_n(z,w)) : Delta^n
ightarrow B^n ,任取點列 left{ z_j 
ight}in Delta^{n-1} ,

z_j
ightarrowpartialDelta^{n-1} ,由於 left{ F(z_j,w) 
ight}_{j=1}^infty 一致有界,

由Montel定理,它存在一致收斂子列,設為 left{ F(z_{j_k},w) 
ight}_{k=1}^infty ,

設此函數列內閉一致收斂於一個全純映照 g(w)=(g_1(w),cdots,g_n(w)) , g:Delta
ightarrowoverline {B^n} ,由於 lim_{k 
ightarrow infty}{F(z_{j_k},w)}inpartial B^n

(假設收斂到 B^n 的內點,由連續性這個收斂點的某個開鄰域的逆象將包含 left{ (z_{j_k},w) 
ight}_{k=1}^infty 這與 z_j
ightarrowpartialDelta^{n-1} 矛盾)從而有: left| g 
ight|^2=sum_{j=1}^nleft| g_j 
ight|^2=1 ,由引理知 g(w) 為常數,

以及 g(w)=0 ,則 lim_{k
ightarrowinfty}frac{partial}{partial w}F(z_{j_k},w)=0 ,由於 z_j 可趨向 partialDelta^{n-1} 的任意點

從而 lim_{z
ightarrowpartialDelta^{n-1}}frac{partial}{partial w}F(z,w)=0 ,又極大模原理知 frac{partial}{partial w}F(z,w)=0forall(z,w)inDelta^n

從而 F 的值與 w 無關,這與 F 為雙射矛盾,證畢

從Poincare定理的證明可以看出,即便我們使用的多復變中的定理在單復變中都有相應的定理,但是Riemann映射定理即便對於很簡單的集合也不再成立,歸根結底是維數提高之後,邊界變得複雜了以至於兩區域無法全純同胚

值得一提的是Poincare定理的證明還有很多,我會在以後的文章里再做補充

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