關於相互作用場的處理(一)
目錄:
量子場論(0)
量子場論(1)
量子場論(2)
量子場論(3)
量子場論(4)
量子場論(5)
量子場論(6)
本次內容:討論處理相互作用場時會出現的問題。
1,正則(反)對易關係:
正則對易關係最早出現在量子力學中: ,很顯然對於有界運算元 ,故沒有有界運算元滿足這個對易關係式, 和 在這裡都是無界自伴運算元。在量子場論中,自由場通常滿足正則(反)對易關係,那麼在處理相互作用場時,場算符還會滿足正則對易關係嗎?
自由費米場遵循正則反對易關係,即:
;
對於 時空上滿足Wightman axioms 費米場 ,有如下定理:如果場算符 滿足正則反對易關係。存在酉運算元 ,使得 ,且對於 定義: 。那麼,這裡的結論是: 滿足關於時間的一階微分方程: ,也就是說 一定是自由費米場。
也就是說:對於時空維數 的情況,滿足正則反對易關係的費米場一定是自由場。這個定理的證明參見 Robert T. Powers 的工作。
下面我們討論標量場,給定 ,自由標量場 與其對應的動量密度 遵循如下正則對易關係 :
; 。
類似與量子力學中處理CCR algebra的情況,我們也可以定義酉運算元群: 與 ,將其寫成Weyl CCR algebra的形式: ,不過這裡我們要求其關於參數弱連續。
這時,對於標量場,我們有如下結果:如果滿足CCR,那麼對於 的時空,其一定是自由場。如果滿足Weyl CCR ,那麼 的時空,其一定是自由場。
2,相互作用表象:
在有限自由度量子力學中,相互作用表象是非常重要的概念。那麼當我們將相互作用表象應用到無窮自由度的量子場論中,會出現什麼問題呢?
在之前的討論中 我們證明了,量子場論系統的哈密頓量唯一決定了Fock表示及其上的vacuum。 而在相互作用表象中,時間演化算符為: ,相應的我們有: ,這裡 與 被認為是作用在同一個Fock space上,然而,這顯然是不允許的。在量子場論中相互作用表象是不自恰的,更進一步的說,一切以相互作用表象作為基礎的結論都是存在問題的,例如:相互作用表象的一個重要推論:S矩陣,其定義為: 。在微擾論中我們可以將其展開為Dyson級數進行計算。
另一個依賴與相互作用表象的重要例子是Gell-Mann-Low定理,我們下面來推導這個公式。記相互作用情況的vacuum為 ,而自由場的vacuum為 。我們在式子 中插入 的完備性條件: 。當我們選取參數 時,上式右邊第一項將遠遠大於後面的項。則:
,將 平移 一個有限的 後 可得:
;
。
利用如上推導,我們可以將相互作用場的編時格林函數寫為:
這個公式左邊是相互作用場的編時格林函數,右邊是自由場的指數展開,由此我們可以通過自由場來計算相互作用場。然而,這個公式一開始的假設就是錯誤的,很明顯的它需要用到相互作用表象。另一方面,在推導中我們假設 ,即兩個vacuum有交疊,這也是不正確的。
3,一個存在問題的思路:
正如上面所討論的,面對相互作用問題,我們常見的處理方法是存在問題的。但是如果我們先將這些問題擱置在一邊,還是按照原有的思路去計算,物理上會不會出現問題呢?
類似與量子力學中關注單個電子在某種勢場中的運動,量子場論中也有一類有代表性的實驗,一堆相對論性粒子的散射問題,即:一開始我們製備一堆無相互作用的粒子,經過長時間的運動它們在某個有限的區域內發生相互作用,在相互作用完成後又經過很長時間的運動,最後我們得到另一堆無相互作用的粒子。在實驗中我們關心兩個物理量:
衰變率: ;
微分散射截面: 。
我們要使用量子場論中的公式來求出這兩個量,而其中存在的待定量就是 我們稱之為散射振幅。而與散射振幅相聯繫的就是S矩陣,具體來說有如下關係式:
;
。
也就是說,我們在理論上計算的就是S矩陣,而S矩陣則可以展開為編時乘積,正如我們之前所討論的 那樣:
根據這個公式,結合Wick定理,我們就可以逐階近似計算出 。另一方面,Gell-Mann-Low定理給出了編時格林函數的微擾計算方法,由此我們也可以通過LSZ約化公式來得到S矩陣的矩陣元。利用如上思路,我們可以處理量子電動力學中的很多低階的近似過程,即:用拉氏密度 描述的量子場論系統。這樣看來我們忽略理論的不自恰性似乎沒有什麼太大的影響。不過,當我們考慮更高階的近似時,我們會發現在我們的計算結果出現了實質性的發散現象,而這在物理上是不允許的。
綜上所述,一方面我們處理相互作用的理論本身就是嚴格不自恰的,另一方面,當我們忽略理論的不自恰性而直接用這些方法去計算時,我們會碰到物理上不能接受的發散(其實,正如我們之後所要討論的,這裡還可以加上場論中路徑積分測度的不存在性)。為了解決這些問題,我們需要討論量子場論的重整化問題,這正是量子場論(無窮自由度情況)與量子力學最大的不同之處。
(所有圖侵刪)
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