關於態矢空間

這篇文章寫給初學量子力學的朋友,澄清一些基本概念。其實這些問題都很簡單,只不過當時沒有人直接告訴我,所以當時困擾了我很久

 ̄へ ̄。

我會儘力去寫的清楚一些,不會涉及任何formal的概念。如果有問題或者發現錯誤的話麻煩在評論區告訴我,多謝了。

1,態矢空間是Hilbert space?

一般的物理教材中我們所說的態矢是只放到狄拉克符號裡面的東西,例如:任意態矢 | psi
angle ;某個算符的第 n 個本徵矢 | psi_n 
angle ,動量算符本徵矢 | p 
angle 等。但這些東西構成一個Hilbert space H 嗎?

答案是否定的,Hilbert space是完備的內積空間。更具體的說,我們首先有一個複數域上的矢量空間,其次在上面定義內積使之成為內積空間,最後我們要求內積是完備的(有限維時可以略去完備性,因為有限維內積空間一定完備)。簡單的分析就可以發現, | p 
angle| psi_n 
angle 這些東西放在一起,連矢量空間都不構成,它們放在一起只是一個沒有任何結構的集合。原因也很簡單,因為平方可積函數怎麼線性疊加也疊加不出平面波 e^{-ipx} 。那麼,量子力學公理中所說的:「量子態表示為複數域上Hilbert space中的單位矢量」這句話該如何理解呢?

一般來講,公理中所說的Hilbert space是平方可積函數空間 L^2(R^3,C) ,即滿足 (psi,phi)=int_V psi^* phi dV<+infty 的函數 psi:R^3	o C 的集合。這實際上就是束縛態波函數的集合。但你可能要問了?為什麼 |p
angle|x
angle 不在Hilbert space中呢?一個不太清晰的答案是:它們並沒有實際的物理意義,並不是嚴格的量子態,所以不在Hilbert space中。當然我們後面會詳細的說明它,就物理上看,束縛態和散射態的處理方法本身就是完全不同的。

2,束縛態和散射態有什麼區別?

經過上面的分析我們可以發現,對於某個具體的量子力學系統,所有的束縛態構成了一個Hilbert space,而散射態(非平方可積函數)並不在Hilbert space中。這個問題該如何理解呢?其上只要知道了束縛態和散射態在物理上的區別,這個問題也很好回答。

(1)束縛態:束縛態在物理上是如何操作的呢?我們考慮某個自伴運算元的本徵值問題,例如: hat{H}psi_n=E_npsi_nL^2 中任何態矢都可以用其本徵矢的線性疊加表示為: psi(x,t)=sum_{n=0}^{infty}{c_npsi_n}e^{-frac{i}{hbar}E_nt} ,而我們對這個系統進行測量得到的本徵矢 psi_n 與力學量值 E_n 的概率就是係數的模方: |c_n|^2=|left( psi,psi_n 
ight)|^2

(2)散射態:散射態在物理上的操作與束縛態是完全不同的,故相應的態矢不再Hilbert space中也很好理解。對於散射態我們關注的是散射截面以及衰變率,而與散射態之間相聯繫的並不是散射態中的態矢,而是S-矩陣 S_{alphaeta} 。也就是說,束縛態和散射態在物理上處理的方式本來就是不同的,散射態重點關注的並不是態矢本身而是散射算符 S (或者說S-矩陣),它並不依賴內積 left( psi,psi_n 
ight) 來產生物理結果。

3,如何理解非平方可積的「態矢」?

經過,上面的討論我們知道,公理中的Hilbert space並不包含散射態,散射態和束縛態的處理方法本來就是完全不同的,那麼諸如散射態之類的態矢究竟該怎麼理解呢?

一般來說,對於Hilbert space L^2 上位置算符 hat{x} 或者動量算符 hat{p} 這樣只有連續譜的無界自伴運算元,它們是沒有本徵矢的,更準確的說,對於本徵方程: hat{p}psi=ppsi ,我們可以找到它的解 psi ,但 psi 並不在Hilbert space中。而 hat{x} 的「本徵矢」連函數都不是。對於這類「態矢」的處理,我們可以引入distribution來描述,具體細節可以參考GTM267三四章以及附錄A.3.3。

使用狄拉克符號時,我們一般會把 | x
angle| p
angle|psi_n 
angle 放在一起,並且用一些操作來管理他們。但在面對實際問題時,束縛態和散射態本身就是完全不一樣的,把它們放在一起僅僅是一個集合而已,部分教材中稱的「態矢的Hilbert space」是完全錯誤的。

至於物理上這麼做有什麼好處吧,我還真想不出來有啥好的,貌似只是把這些東西放在一起了而已。不過呢,既然大家都這麼用,那麼就必須熟悉這套操作和記號了,只要自己心裡清楚要注意的問題就好。

(圖侵刪)

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