將三維自旋擴充成四維矢量是否可行?

Walter Greiner在他的《相對論量子力學》中,為了定義自旋投影算符並保證它的洛倫茲不變性,引入了自旋的四矢量形式:

這樣定義的自旋雖然滿足洛侖茲協變性,看上去像是一個四維時空中的矢量,但是我對這樣做的合法性一直存疑:真的可以這麼做嗎?畢竟,四維時空中的角動量有六個獨立的分量,角動量在本質上講是一個二階全反對稱張量而不是矢量啊......強行這麼做的話不會和它的本質衝突嗎?


這是一個很有意思的問題。

答案是,並非所有的這種擴充都可行,而且這個擴充不具有唯一性。

那麼,為什麼角動量的這個擴充可行呢?這個問題可以反過來看。

四維時空廣義角動量 J^{mu
u} 雖然叫「角動量」,但它有六個獨立分量,因此並不滿足角動量代數。其中三個分量雖然滿足角動量代數,其卡茲米兒(總角動量)卻非洛倫茲協變,因為與其餘三個分量(推動生成元)不對易。物理上講,該三個算符對應的是體系的總角動量(粒子自旋+質心運動的軌道角動量),而非粒子的自旋。

欲構造自旋角動量,須將洛倫茲群拓展為龐加萊群。龐加萊群有兩個卡茲米兒,一個是 P^2 ,另外一個是 W^2 ,其中 W^mu = frac{1}{2} varepsilon^{mu
u
hosigma}P_
u J_{
hosigma} 為泡利-魯班斯基矢量,其本徵值為 -mathsf{M^2 s(s+1)} ,其中 mathsf s 為自旋, mathsf M 為質量。 Greiner 所說的自旋矢量便是,S^mu = {W^mu}/{mathsf M}

下一步,我們需要證明, S^2 滿足角動量量子化,這可以由構造自旋角動量代數 mathfrak{su}(2) 得到。注意到,在質心系 (vec P = 0)S^mu = S^mu_0 equiv (0, vec J) 。因此,S^2 的本徵值mathsf s 確實是粒子的總自旋。 在質心系, S^mu 的三個空間分量滿足角動量代數。那麼在一般參考系怎麼辦?解決方案是,將其變換到質心系。因此我們定義:

 S^mu_p = [L_p]^mu_{;
u} S^
u

其中, L_p 是一個洛倫茲推動, [L_p]^mu_{;
u} p^
u = p_0^mu equiv (m, vec 0)

不難驗證, S^mu_p = (0, vec S_p) ,且, vec S_p 構成一個 mathfrak{su}(2) 代數(角動量代數)。因此, S^2 = - vec S^2_p的本徵值 mathsf s 是量子化的。

因此雖然 S^mu 不夠成角動量代數,但它「蘊含」一個角動量代數。


這個並不對應四維旋轉,而是對應「在四維空間如何看待三維旋轉」。

感覺引號里的內容很有知乎題的風格-_-|||


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