偏微分方程解的存在唯一性?
常微分方程我們說滿足李譜希斯條件,就一定有解的存在唯一。
在偏微分方程中是沒有類似的原理嗎,又是因為什麼原因,無法在偏微分方程中推廣存在唯一性定理
謝邀,有的。因為有些偏微分方程可以化成無限維的常微分方程/運算元方程。然後把方程問題變成一個映射的不動點問題,然後如果你有Lipstchitz條件,你可以使用壓縮印象原理,你從而得到唯一性。
比如
在恰當的邊界條件下可以轉化成解下面的積分方程, 是運算元半群,而 是和原偏微分方程相關的一個Banach空間(一般是某個sobolev空間),也就是說把一個和時間相關的函數,看成是從時間映射到某個抽象空間的抽象函數。然後,原問題可以轉化為
,
其中 不再是簡單看成一個歐氏空間中的函數,它本身還引導了一個無限維空間 到自身的函數。這類東西叫 Nemytscki Operator。 然後,如果這個函數 滿足Lipstchitz條件,那麼我們可以得到局部的存在唯一性。證明思路本質上是「不動點」。
還有一種典型的問題是這樣的
.
這個問題可以轉化成 的不動點問題,如果你同樣有Lipstchitz條件,那麼也可以得到唯一性。說白了,很多方程上的Lipstchitz條件就是為了能用壓縮映象原理(Banach不動點),雖然你也可以用schauder不動點,但是這個不動點有個問題:只有存在性,沒有唯一性。
和常微分方程不同,偏微分方程的「結果」往往受限於方程本身的分類,橢圓/拋物/雙曲各有各的不同,所以很多思路是沒有共通性的。Lipstchitz條件是一個限制性很強的條件。一個比較常用的條件是從強空間到弱空間的Lipstchitz條件,比如
偏微分方程很多時候存在性和唯一性分別用不同的方法考慮,本質上就是因為偏微分方程的複雜度比常微分高多了。也就是說,我們首先用方法A證明解是存在的,然後用方法B證明這個空間中的解是唯一的。比較原理、對偶方法和能量估計都是做唯一性的思路。
謝邀。
當我們討論常微分方程解的存在唯一性的時候,我們討論的是這種形式的方程: 。這種形式的ODE並沒有概括所有的ODE,而是「導數可解出、導數與函數可分離」的ODE。
而PDE的情況更加複雜,哪怕最簡單的PDE,比如三大二階線性方程,你也沒法把所有導數都顯式解出來,因為它本來就有關於不同變數的偏導數,而ODE實質上只有一種導數:對時間變數t的導數。ODE可以看成一維的動力系統,而PDE實際上是「無窮維的動力系統」——這個觀點是本科一個做動力系統的老師跟我們說的,具體怎麼理解我也忘了。
不過很多情況下PDE的小範圍存在唯一性還是可以保證的,比如很多含時演化型PDE在短時間內的存在性我們是可以建立的。困難的事情在於長期演化規律——它會不會在有限時間內blow up?如果會的話,奇點是什麼樣子的?等等。其實ODE的存在唯一性也僅僅是保證了局部而不是整體的解的存在唯一,不過對ODE的解的奇性做分析應該還是比PDE容易很多的,畢竟它只是一元函數,只要考慮一個方向嘛。
即便是只考慮線性方程的case,常微分方程可以寫成
$$
frac{du}{dt} = Au
$$
這個A是一個連續線性運算元(在某個函數空間--一般是Banach空間).而即便是線性的發展PDE,寫成上述這種形式,這個A都一般地是一個無界線性運算元(無限維空間中的確存在線性但是不連續或者說無界的映射,這與有限維空間不同).比如熱傳導方程
$$
frac{du}{dt} - Delta u = 0
$$
(當然Laplace運算元性質很好這個方程在很多情況下有一個連續半群解)這種右端線性運算元是否有界構成了ODE和PDE的某種本質區別.以ODE逼近PDE的Galerkin方法就是用一系列的有界運算元A_n去逼近一個無界線性運算元A,從而實現對PDE的求解(數值解或者理論上證明解的存在).
推薦閱讀:
※動力系統主要做的是哪幾個方向?
※矩陣,數列,微分方程的特徵值是什麼關係?
※倒立擺系統中的動力學建模,桿的旋轉中心為什麼要進行等效?