為什麼電路中的阻抗要引入複數來表示?

實在無法理解,為什麼在阻抗的計算和表示中,均要引入複數


沒什麼為什麼,只是因為方便。

對電路的分析其實就是對電路的建模,包括對每個元器件的建模。純阻性元件的數學模型很簡單,只有一個方程(別告訴我你不知道)。而理想電感的方程會複雜一點,電壓電流滿足一個微分方程,而且還有關於磁鏈的方程。對於非線性的二極體等等,就有更複雜的數學模型。

數學模型建立起來之後就要求解。在求解過程中,人們發現,只有e^x和正弦函數具有一個特殊的性質,那就是不管求導多少次,都滿足函數的相似性。人們就開始研究,能否把輸入都用正弦信號或者指數信號的疊加代替,帶入電路的數學模型之後,計算非常簡便,得到輸出之後,再把輸出恢復成實際的信號。這就是傅立葉和拉普拉斯解法。

在用正弦信號求解的時候,指數函數和正弦函數又有一個牛逼的公式將兩者聯繫起來,這就是歐拉公式,這樣正弦函數的相位信息就可以放到指數函數中去。這樣,阻抗、電壓、電流等都有了其相量表示法。

這個基本上就是電路分析的內涵了。


事隔好幾年再來看這個答案。

其實你搞懂這個又能如何呢,呵呵呵呵,

電氣的時代早就過去了,過去了,過去了。

還有這種簡單的知識,我已經用我覺得最好的方式解答了,在我上面的那個泛泛而談的答案,也能多出這麼多贊同,可見雖然是這麼簡單的知識,真正懂的人還是。。。當然了,贊同也就是個屁,可見知乎群眾的水平,呵呵。。。

這是由於:

1)如(a)所示,基於傅里葉變換可以將一個滿足狄里赫萊條件(感謝 @FrancisQu指出此處錯誤 )的 電信號X(t)轉換為等效的一系列頻率為基波頻率整數倍的正弦電信號,因此對正弦電路的分析成為分析一切電路的基礎。

X(t)=sum_{k=1}^{n}{Sin(kwt+b_{k}^{} )} +X_{0} (a)

2a)對於形如f(t)=sqrt{2} Sin(kwt+	heta )的時序信號,一種方便的處理方法是將其視為初始位置與複數e^{j	heta } 重合且不斷逆時針以角速度kw旋轉的一個矢量,該矢量在x軸上的投影對應時序電信號f(t)的值,因此一個正弦量與一個複數一一對應。

這次寫詳細一些

2b) 由歐拉定理:

e^{jkwt+	heta } =Cos(kwt+	heta )+jSin(kwt+	heta )

因此:

f(t)=Sin(kwt+	heta )=Im[e^{kwt+	heta } ]

即正弦信號f(t)等於複數e^{kwt+	heta } 的虛部

而複數e^{kwt+	heta } 可以視為在二維平面上初始角為	heta ,且以角速度kw逆時針旋轉的一個旋轉矢量(因為含有時間變數t),如下圖所示。

f(t)可以視作這個旋轉矢量在y軸上的投影,注意到對於特定的頻率kw,實際上時域信號f(t)由該複數表示的旋轉矢量的長度以及初始角度	heta 唯一確定,因此f(t)可以進一步簡化記為一個不含有時間變數t的複數e^{	heta } ,這樣就把一個時域信號與一個複數一一對應在了一起,這樣做的好處就是帶來了計算上的很大便利。

3)將1),2)應用與下圖所示的簡單正弦電路,電路中的電壓、電流、阻抗滿足歐姆定律

Z=frac{U}{I} ,對應可以得到在複數域有電阻抗為一個複數Z=(U/I)^{	heta 1-	heta 2} =frac{U^{	heta 1} }{I^{	heta 2} } .

Q.E.D


因為波動方程的解用複數表示更簡潔。。


邱關源第三版教材考試完我就扔了,後來考研的時候去舊書店買了第四版,一直帶在身邊,十多年了,常讀常新。

首先要知道,相量法只是一個分析正弦穩態電路的工具。所謂工具,首先它可以較好地描述真實情況,其次可以用它來降低解決問題的難度。相量法的理論 @秦庶長 已經談的很好了。現在我就來談談相量法的弊端。其最大的弊端是,在方便做題的同時,屏蔽了我們對交流電路的本質理解。

首先是無功功率,書上說的是瞬時功率中的可逆部分,其值正負交替,說明能量在外施電源與一埠之間來回交換。當我在matlab上把電源和電感的波形都畫出來時,才意識到,根本就不是能量交換。無功的本質意義應該是一埠感(容)性負載在某些時間段電壓高於外施電源,且兩者反向,因此壓制外施電源釋放能量,導致了功率因數的降低。在這段時間內,外施電源只是作為一個用電器來消耗感容元件釋放的能量,不可能吸收和儲存。無功補償時,感性元件跟容性元件自身構成了一個能量循環系統,完全補償時其各自的電壓相互抵消,不對外施電源造成干擾。

其次是線路阻抗的問題。輸電頻率越高,jwl感性阻抗就越大,通過向量法確實非常好理解。其本質卻是u=Ldi/dt,頻率越高電流變化越劇烈,電感的反向電壓就越強,壓制外施電源的時間就越久。這才是感性阻抗的本質。但是相量法體現不出來。

不過我相信,會有好學校好老師,在講相量法的時候,也會把這些原理講清楚。

我的理解不一定到位,肯定有謬誤之處請多指教。

最後,關於變壓器一次側電源頻率大小和容量的關係,相量法描述與本質描述稍後補充。


因為功率分為有功和無功吧。


阻抗是對正弦信號而言的,電路如下圖

根據基爾霍夫電壓定律可知

u_{i} =u_{R} +u_{L} +u_{C}

i=i_{R} =i_{L}=i_{C}

一、設i_{L}=Asin(omega t+varphi ),根據電感自感的物理定律可知

u_{L}=frac{d(i_{L}) }{dt} L

所以

u_{L} =frac{du_{c}}{dt} L=ALomega cos(omega t+varphi )=ALomega sin(omega t+varphi +90)

易知

u_{R} =ARsin(omega t+varphi )

二、設u_{c} =Asin(omega t+varphi ),根據電容電壓與電荷的關係可知

i_{C} =frac{du_{c}}{dt} C=AComega cos(omega t+varphi )=AComega sin(omega t+varphi +90)

三、因為i=i_{R} =i_{L}=i_{C}

i=i_{R} =i_{L}=i_{C}=Asin(omega t+varphi )

根據上文一、二中求得的各個原件的電壓與電流的關係以及u_{i} =u_{R} +u_{L} +u_{C} ,可知

u_{i} =u_{R} +u_{L} +u_{C} =frac{A}{Comega } sin(omega t+varphi +90)+ALomega sin(omega t+varphi -90)+ARsin(omega t+varphi )

展開此式可得

u_{i} =u_{R} +u_{L} +u_{C} =frac{A}{Comega } cos(omega t+varphi)-ALomega cos(omega t+varphi )+ARsin(omega t+varphi )

Rightarrow u_{i} =A[[frac{1}{Comega } cos(omega t+varphi)-Lomega cos(omega t+varphi )]+Rsin(omega t+varphi )]

Rightarrow u_{i} =Asqrt{(frac{1}{Comega }-Lomega  )^{2} +R^{2}  } sin(omega t+varphi +arctanfrac{frac{1}{Comega }-Lomega }{R} )

因為已設i=i_{R} =i_{L}=i_{C}=Asin(omega t+varphi ),再結合上式發現

一、電流有效值是電壓源有效值的frac{1}{sqrt{(frac{1}{Comega }-Lomega  )^{2} +R^{2}  } }

sqrt{(frac{1}{Comega }-Lomega  )^{2} +R^{2}  } 是複數jfrac{1}{Comega }-jLomega   +R=j(frac{1}{Comega }-Lomega )  +R的模

二、電源電壓和電流的相位差為arctanfrac{frac{1}{Comega }-Lomega }{R}

arctanfrac{frac{1}{Comega }-Lomega }{R}是複數jfrac{1}{Comega }-jLomega   +R=j(frac{1}{Comega }-Lomega )  +R的相角

三、因為電源電壓是正弦函數,化為複數形式為u_{i}= A_{1} (cos varphi _{1}+jsin  varphi _{1} ),其模為A_{1},相角為 varphi _{1},所以

i=frac{ A_{1} (cos varphi _{1}+jsin  varphi _{1} )}{j(frac{1}{Comega }-Lomega )  +R} =frac{ A_{1} (cos varphi _{1}+jsin  varphi _{1} )}{ A_{2} (cos varphi _{2}+jsin  varphi _{2} )}=frac{A_{1}}{A_{2}}(cos varphi _{1}cos varphi _{2}+sin varphi _{1}sin varphi _{2}+jsin varphi _{1}cos varphi _{2}-jsin varphi _{2}cos varphi _{1})

Rightarrow i=frac{A_{1}}{A_{2}}[cos( varphi _{1}-varphi _{2})+jsin(varphi _{1}-varphi _{2})]

所以電流的模等於電壓的模除以阻抗的模等於frac{A_{1}}{A_{2}}A_{2}為阻抗j(frac{1}{Comega }-Lomega )  +R的模)

電流的相位為電壓的相位減去阻抗的相位等於varphi _{1}-varphi _{2}varphi _{2}為阻抗j(frac{1}{Comega }-Lomega )  +R的相角)

至此,我們發現用複數可以很好的反應電壓和電流幅值和相位的變化。

我們進一步發現,如果有很多電容,電阻,電感串聯,那麼阻抗為

jsum_{k=1}^{n}{frac{1}{C_{k} omega }} -jsum_{k=1}^{m}L_{m} omega +sum_{k=1}^{h}R_{h}

大部分電路都是由最簡單的迴路組成的,且遵循基爾霍夫定律,所以這種方法可以推廣到很多複雜電路中。

純手打,求票票,求給個辛苦分,謝謝o(^▽^)o。


你要能心算常微分不用也行..


1、簡化計算,統一各元件(就像物理的大統一理論一樣);

2、物理參數更容易理解(http://www.zhihu.com/question/23423272/answer/28894366)。


翻開微分方程書!

解微分方程的方法一般一章講一類方法,所以翻開目錄!

如果你看到了第X章-積分變換法中的第Y節-傅里葉變換/拉普拉斯變換,翻到那一頁。


計算方便


複數的可視化,複數挺有想像力的


因為這是電阻電容電感直流交流的一般表達式啊

沒有其他

只有impedance


我也想不清楚,我們當時明明教了積分變換不用,非要學這個半吊子的複數法,差點沒折騰明白。


因為萬惡的交流電o(╯□╰)o

世界上的電都是直流的該多好

我們會少學多少東西

工業發展也減慢了,污染不會現在這麼嚴重


實際電路計算未必需要引入復頻域,只要你能在時域完成求解,什麼複數,什麼變換你都管不著。

倒是在下這樣的菜雞,需要將電路轉換為拉氏域模型計算。畢竟很多時候在時域求系統特性咱算不出來。


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