通過亥姆霍茲方程是如何推導出球面波表達式的?


首先寫下球坐標系下的亥姆霍茲方程:

frac{1}{r^2}frac{partial}{partial r}left(r^2frac{partial u}{partial r}
ight)+frac{1}{r^2 sin{	heta}}frac{partial}{partial 	heta}left(sin{	heta} frac{partial u}{partial 	heta}
ight)+frac{1}{r^2sin^2{	heta}}frac{partial^2 u }{partial phi^2}+k^2u=0

由於是球坐標系, 利用球諧函數分離變數作試探解: u=R(r)mathrm{Y}^{m}_{l}(	heta, phi), 代入方程得到徑向的方程為:

frac{1}{r^2}frac{mathrm{d}}{mathrm{d} r}left(r^2frac{mathrm{d} R(r)}{mathrm{d} r}
ight)+left[k^2-frac{l(l+1)}{r^2}
ight]R(r)=0

做一個標度變換得到 x=kr,y(x)=R(r), 得到球貝塞爾方程:

frac{1}{x^2}frac{mathrm{d}}{mathrm{d}x}left(x^2frac{mathrm{d}y}{mathrm{d}x}
ight)+left[1-frac{l(l+1)}{x^2}
ight]y=0

再做變換y(x)=frac{v(x)}{sqrt{x}}, 帶回球貝塞爾方程得到:

frac{1}{x}frac{mathrm{d}}{mathrm{d} x}left(xfrac{mathrm{d}v}{mathrm{d}x}
ight)+left[1-frac{(l+1/2)^2}{x^2}
ight]v=0

這就是在柱坐標和平面極坐標下常見的貝塞爾方程. 不過在柱坐標下常見的是整數階的貝塞爾方程, 這裡是 l+frac{1}{2}階的貝塞爾方程. 顯然可以定義球貝塞爾函數:

mathrm{j}_l(x)=sqrt{frac{pi}{2x}}mathrm{J}_{l+1/2}(x)

球諾依曼函數:

mathrm{n}_l(x)=sqrt{frac{pi}{2x}}mathrm{N}_{l+1/2}(x), 注意此函數在 x=0處是發散的

球漢克爾函數:

mathrm{h}_l^{(1,2)}(x)=mathrm{j}_l(x)mp mathrm{i},mathrm{n}_l(x)

(貝塞爾函數 J, 諾依曼函數 N 都是貝塞爾方程的解, 可以通過級數展開來獲得級數解. 對於 J, 直接在原點處展開就可以, 對於 N 要通過 J 進行構造. 這兩者是貝塞爾方程的兩個線性無關解)

由此亥姆霍茲方程的一般解就是:

u=sum_{l=0}^{infty}sum_{m=-l}^{l}A_{lm}mathrm{j}_{l}(kr)mathrm{Y}^{m}_{l}(	heta,phi)+sum_{l=0}^{infty}sum_{m=-l}^{l}B_{lm}mathrm{n}_{l}(kr)mathrm{Y}^{m}_{l}(	heta,phi)

A, B 由方程的邊界條件和初始條件給定. 這種展開的完備性由斯圖姆劉維爾定理保證

特別地, 對於 l=0
的情況, 可以驗證mathrm{j}_0(x)=frac{sin{x}}{x}, mathrm{n}_0(x)=-frac{cos{x}}{x}, 又因為mathrm{Y}_0^0=1, 此時球漢克爾函數對應的解就是u=frac{mathrm{e}^{pmmathrm{i}kr}}{r}這個最常見的形式.


自己的作業請自己做……雖然我當年是抄的……


哈哈 工程光學老師上課的時候說 這個學理科的話很重要 然後工科就沒講


這個問題是野合君提的啊喂?!


您要是知道 就是您推斷了


可以看看電磁場與電磁波這本書,裡面有推導步驟。。。


首先,要這樣這樣這樣,然後,要那樣那樣那樣,嗯,接下來還有那樣那樣那樣,最後,千萬別忘了這樣這樣這樣。


吉布斯赫姆霍茲方程,好熟悉的名詞,畢業狗表示都忘了


為什麼我連題目都看不懂,好吧,我不在那個世界。


謝邀

6(civics hedgehogs are the fj xuurhdhicufiush ugh eggs and jfkjencn jejjdjcn joint venture hoc rhje bend judges and jfhdbr in urjdjfnfnnnnfj ididndnen irigjje ieiduvygbbrfbtgd jevdv

回答完畢


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